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Die Konstante ^1„ ist nur lür die absolutr Bestimmung des Druckes nuissgebend und dav[ 

 liiiT deshalb ulme Beschränkung gleich u gesetzt werden. Weiter muss Aj^ = sein, denn sonst 

 wüi'de die Greschwindigkeit in grosser Entfernung sehr gross werden. Gemäss unserer Annahme 

 und dem Bild, das wir uns von dem Vorgang gemacht haben, dass die Geschwindigkeit in grosser 

 Entfernung parallel der x-Achse gerichtet sein und den Betrau- — /• haben soll, müssen mit 

 wachsendem r die Grössen v,- und i;& sich asymptotisch den Werten v,- = — w cos .1^ und c» = 

 y sin :i nähern. Dann muss ^43= — v sein. 



Weiter müssen an der Kugeloberfläche sowohl r, wie vu verschwinden. Wird der lonenradius 

 mit h bezeichnet, muss also 



für r = b, V,- = 0, und v» = 



sein. Das gibt folgende Bedingungen 



I-v+^ + b' + .'^j^'';) =0, 



. ü, 1 , 1 „ 1 DX ri d I dii,\] 



(43) 



Hieraus erhalten wii' 



2 i n i]K^ \r dr ' r dr\ drli,- 



II b 2 isti]x^\rdr r dr\ drll,=b. 



Bei unserer Voraussetzung über das Potential ist der iuni.'ilialb der Kianinici- sich befindende 

 Ausdruck = x- 1/'. .Mso ist 



Bil s _ DX ( 



UTld 



^^b' = -2' '-4.T,..4rfr'j,. 



Hiermit sind alle Kduslanten bestimmt. 



Wir können jetzt die Spannungen berechnen, die auf das Ion durch die (Oberfläche übertra- 

 gen werden. Diese übertragene Kraft wird in der x-Richtung gerichtet sein und wii'kt auf ein 

 Oberflächenelement der Kugel, dessen Normal! stets r ist. Wii' suchen deshalb die Spannungs- 

 komponenten, welche nach der üblichen Bezeichnungsweise mit p,., bezeichnet werden. 



Es ist 



W('it(H- haben wii' na.cli den Gesetzen für eine zähe, inkompressiliile P^lüssiu'koit 



p,,. = -p i-2^~, 

 (dv,j i)vx\ 



V^^=^[,>J+ dz)- 

 Für die Geschwindigkeitskomponenten findet man lei('ht die 'riansforniationsgleichungen 



Vx = v,- cos i) — i-.t sin y , 



v,i = (??,. sin i) + Ü3 cos ^) cos if , 



•Vz = (*',■ sin y + (j .» cos ») sin if . 



Tom. L. 



