34 J. E. Ren H o LM. 



Um die auf das Ion wirkende Kraft zu bestimmen, müssen wir jp,.^ d a über die ganze 

 Oberfläche nehmen. Dabei ist natürUch r als eine Konstante = b anzusehen. Als Oberflächen- 

 element da empfiehlt es s'ch hier eine Kugelzone zwischen .'> und y + d^ zu nehmen. Dann wird 



da= 2}rr^smt^di^. 

 Wir finden also 



Mit Hilfe der Differentialgleichung von (/' können wir schreiben 



Benutzen wir jetzt den Wert von Bj 



bekommen wir 



r j . / 3 , , DXb/ , , dxl)\ ^ 



oder 



r j . t 3 , , DXb d , ,. 1 



Fül- kleine Konzentrationen können wir den Ausdruck für das Potential </' = ;^ ~;r- in c^^'' 

 Nähe von dem Ion, das die Ladung ej haben möge, entwickeln, oder 



durch 



»•«/' = J (!—'<'') 



ersetzen und die Glieder höherer Ordnung vernachlässigen. Wir bekommen dann 



/■ , < ( 3 , Xbx \ 

 J Vrx dff = 4 JT |— 2 i;?)j? — -^~ e,| - 



oder 



j'Pifdc = — üsf^vh ^ CjXyb . 



Bei der Bewegung erfährt das Ion y-ter Art durch das Lösungsmittel eine Bremsung K, die 

 gegeben ist durch 

 (45) K = —f33iijvb—e,Xxb. 



Zu der Stokeschen Kraft —Q^iivh kommt noch eine elektrophoretische Kraft hinzu, die gegeben 

 ist durch den Ausdruck — e,Xxb. Diese ist stets der lonenbewegung entgegen gerichtet und 

 wächst mit der Konzentration. Bei einer unelektrischen Kugel, die sich in dem reinen Lösungs- 

 mittel bewegt, fällt diese Kraft weg. 



Da wir nun im Besitz von diesen Resultaten sind, können wir das Problem des Leitvermögens 

 jetzt theoretisch behandeln. 



Es liege folgender Fall vor: Wir haben eine einheitliche Elektrolytlösmng eines Elektrolyten, 

 wo jeder ccm. Lösung enthält 



Tom. L. 



