über das T.eitvermögen der Mischungen von slarken Elektrolyten. 35 



n, Ionen mit der Ladung Cj, 

 n, » » » » c'2, 



n., » >> » » e,>. 



' Wir betrachten ein Ion j'-ter Art in dieser Lösung. Die Bewegung dieses Ions findet unter 

 Einwirkung von folgenden Kräften statt: die äiissere elektrische Feldstärke X gibt den Anteil 

 ej X; infolge der Relaxationszeit der lonenatmosphäre kommt eine Kraft 



6 D 

 hinzu, wo 



"'' = kT- 



Dazu kdMunt eine durch das Lösungsmittel bedingte Einwirkung 



— Gnilbj Vj — c, X X hj . 



Die beiden letzten Effekte sind bremsend. 



Bei einer gleichförmigen Bewegung muss man also haben 



2 

 e,X ^^j^ — GnfihiVj — ejXxhj = Q, 



wobei X durch die Gleichung (9) und q durch die (lleichung (11) definiert sind. 



Füi- unendlich kleine I\onzentrationen können die Cxlieder die x enthalten, vernachlässigt 

 werden. Wir bekommen so als Grenzgesetz 



BjX — 6 Ä «7 hj Vj = . 



Wir sind also berechtigt 6.t>7&j als eine Reibungskonstante aufzufassen und wie früher wird 

 diese hier mit qj bezeichnet. Wir können daher unsere Gleichung folgendermassen schreiben 



^■' ^J + ^'mf ^J ""' = ^' ^ (1 — ""^i) ■ 

 Hieraus bekommen wir 



Qj Q xe; 



'^ij^DkT 



Das Glied -s^f~ ist sicher klein. Folglich finden wir 



p-O JJKl 



' Qj \ Qj&DkT I 



Die spezifische Stromstärke t wird bestimmt durch die Gleichung 



i= InjBjVj. 



Man findet hier 



„2 



*-^ Qj I Qj&DkT ) 



Die spezifische Leitfähigkeit (im elektrostatischen System) ist bestimmt durch die Formel 

 N:o 10. 



