10 Hj. Tall Q v IST. 



(1) «•■' + ^^ + ^- = 1, 



(II) A{p^+q^) + Cr''=-MkzlY-+E\ 



(III) A{ap + ßq) + CYr = G, 



(IV) r = Konst., 



welche ganz dieselbe Bedeutung haben wie die Integrale (1) . . (IV) im Art. 2. 

 Forner bildet man in derselben Weise wie dort die Gleichung 



(32) (-/^) = ^. = F(y), 



worin also F{y) Jetzt eine ganze Funktion vierten Grades von y darstellt. Somit wird auch 

 jetzt Y ^^^ eine eindeutige elliptische Funktion einer linearen Verbindung der Zeit erhalten. 

 Die Fortsetzung der Rechnung ist formell dieselbe wie im Art. 2. (Die Formeln (12) bis (19)). 

 Die Lösung wird ohne weiteres ausgedehnt zu mehreren in Punkten der z-Åxe angreifenden, 

 der C-Axe parallelen Kräften, welche proportional den Entfernungen von der Cr; -Ebene sind 

 und mit im allgemeinen verschiedenen Proportionalitätsfaktoren gebildet sind. Die Resultie- 

 rende zu zwei Kräften 7' und 1" ist die der negativen t-Axe parallele Kraft 



P. = M(fc0^ + fc'2;))' 

 im Punkte 6', im Abstände 



^'■^ ÂZ +k'z' 

 von 0, wobei also auch 



(kz +k'z'y- 



P,. = M \ " ,, 1% -z,- Y 

 ' kz^ +k' z' * ' 



ist. Die Kraft P,. geht durch 0, falls 



und wird mit der speziellen Annahme 



fcs +k'z' = 







durch ein Kräftepaar ersetzt, das die positive z-Axe gegen die positive Ç-Axe mit dem Momente 

 - M {kzl + k' z'^') Y Vï^ dreht. 



5. Auf den Körper, für welchen A = B sei, wirke gleichzeitig eine Kraft P = Mkq von 

 dem im Art. 2 betrachteten Typus und eine Kraft P'= Mk'z'^Y von der im Art. 4 behandelten 

 Art. Die Lösung wird auch dann in derselben Weise wie in obigen Fällen erhalten. Es genüge 

 hier die Differentialgl. für ;' hinzuschreiben, d.h. 



\(tt J A 



6. Auf den Körper, für welchen A = B sei, wirke im Punkte S der 2- Axe eine senkrecht 

 gegen die C-Axe gerichtete Kraft P, welche proportional der Entfernung e von derselben sei, 

 also ' 



P = MkQ= Mkzo ) 1-r^- 



Tom. L. 



