UNTERSUCHUNGEN ÜBER DAS DOPPELSTERNSYSTEM 61 ÖYGNI. 55 
und die Gleichungen (5) können so geschrieben werden: 
LES Lin I 
2 SIN. COS 72 COS 71 
oF = 8| E 7 
= 5 — 
cos’ O, ze cos” O, 
A CEN / = 2 E là E HOT) 
COS N SIN N a 9 COS N cos» cz, cos n Sin qn "d 
= SSS Se aS = 5 = 
(10) cos? 0), cos’ O, cos? 6, 
, CED) 
COS "cos" «c sin? n 
a1 = Bl SA § + ——N— 
cos’ O, cos’ O, 
ce ot / T 9 7 ys 9 
eos" sin’n 4 9 COS COS n Bs eos n' sin? 7 "d 
= — Ss ZI : Ss — 3— 
cos? O, eos? O, cos’ O, 
Wenn man schliesslich die Bezeichnungen: 
Ry 
cos’ 0, 
(40) ay ca PM ee 
II 
| 
| 
| 
SA 
eos? €, 
sin? q 
R. ioo di de 
einführt, erhalten die Gleiehungen die folgende Form: 
| 06 — #,§+ Ryn — kW 
lon= RE Ry — &W , 
worln : 
(UG) e fex MES W-RE--2Bn-LREa. 
Die zur Berechnung von 3$ und 97 erforderlichen Formeln sind 
also (7), (8), (9), (11), (12), (13). 
In den obigen Formeln sind % und &, 7 in absolutem Mass an- 
gesetzt. Wenn man die Rechnung in den in Gitterintervallen ausge- 
drückten Koordinaten z, y durchführen will, muss man die Glieder 
zweiter Ordnung mit einer Grösse dividieren, die die Brennweite des 
Objektives in Gitterintervallen ausdrückt. — 
In Anbetracht der kleinen Zeitintervalle zwischen den verschie- 
denen vier Aufnahmen jeder Platte ist es im vorliegenden Falle nicht 
notwendig, die Refraktionskorrektionen für jede Aufnahme für sich zu 
berechnen. Die in der nachstehenden Tabelle angegebenen Werte von 
To, %, Rı, Le, R, beziehen sich also auf das Mittel der vier Auf- 
nahmen jeder Platte. 
