UNTERSUCHUNGEN UBER DEN SELBSTTÖN. WELLENSTROMLICHTBOGEN. 15 
mit einem dieser Striche zusammenfiel, wurde das Fernrohr k senk- 
recht zum Spiegel eingestellt und die Winkeltrommel » abgelesen. 
Danach wurde der Spiegel so gedreht, dass das Bild des Glühlampen- 
fadens mit dem nächsten Strich koinzidierte, worauf das Fernrohr von 
neuem senkrecht zum Spiegel eingestellt und eine neue Ablesung an 
der Winkeltrommel bewerkstelligt wurde u. s. w. 
Das Verhältnis zwischen dem Winkel. um den das Fernrohr 
gedreht worden, und dem Abstand zwischen den beiden observierten 
Strichen ist also gleich a. Es wurde « = 0,265 gefunden. 
In Tab. VII, IX und X sind die Schwingungszahlen für die 
verschiedenen Kondensatorleitungen zusammengestellt. 
Ein Blick auf diese Tabellen zeigt, dass die Schwingungs- 
zahl für Lichtbögen von konstanter Bogenlänge mit der Stromstärke 
zunimmt. Bei steigender Stromstärke nähert sich die Schwingungs- 
zahl derjenigen, die man aus der Thomsonschen Formel erhält. Für 
die Serie I ist diese Zahl 458 und für die beiden anderen Serien 
614, resp. 1228. Für die Serie III ist indessen die observierte Max.- 
Schwingungszahl bedeutend grösser als die hier berechnete. Dieses 
dürfte darauf beruhen, dass der Kondensator, der aus Stanniolblättern 
und imprägniertem Papier bestand, eine geringere Kapazität für hohe 
Schwingungszahlen hatte als für niedrigere. Den aus der Thomsonschen 
Formel berechneten Wert für die Schwingungszahl erhält der Licht- 
bogen erst in der Gegend der Grenzkurve, d. h. kurz bevor er in einen 
stationären Lichtbogen übergeht. 
Bei konstanter Stromstärke, aber zunehmender Bogenlänge steigt 
gleichfalls die Schwingungszahl zunächst schnell, dann asymptotisch 
bis zu der nach der Thomsonschen Formel berechneten. 
Tab. VIII. 
Ser. I 
a = — —— — = —— EX 
: | 3 Amp. 4 Amp. | 5 Amp. 
mm | fi 4 Fv = s 1 | as | TE TIE 
N/a n | W/a n | N/a n 
| | 
| | | | 
1 | 17,69 | 404 | 1850 | 492 | 19,44 444 
2 18,55 or NE SE UL EE MA ME 
3 18,54 | 493 | 19,28 44 | — | = 
4 18,86 | 430 | 19,42 446 | — -— 
