20 G. GRANQVIST, 
Die oben gefundenen Resultate lassen sich nun folgendermassen 
zusammenfassen. 
1) Auf der Grenze zwischen den stationären und den selbsttö- 
nenden Bögen ist die Schwingungszahl am grössten und kann aus der 
Thomsonschen Formel berechnet werden. 
2) Je weiter weg von dieser Grenzkurve man in das von den 
selbsttónenden Bögen ausgefüllte Gebiet kommt, um so kleiner ist die 
Schwingungszahl. Das Kurvensystem, das daselbst durch die Punkte, 
welche Lichtbógen derselben Schwingungszahl repräsentieren, gezogen 
gedacht wird, hat ungefähr dasselbe Aussehn wie das Kurvensystem, 
welches die Grenzen für das selbsttönende Gebiet bei verschiedenen 
Widerständen in der Kondensatorleitung repräsentiert. 
3) Bei konstanter Bogenlänge nimmt die Schwingungszahl mit 
der Stromstärke zu und nähert sich asymptotisch der Schwingungs- 
zahl, welche den Eigenschwingungen der Kondensatorleitung entspricht. 
4) Für alle Lichtbögen mit derselben Schwingungszahl, unab- 
hängig von Stromstärke und Bogenlänge, ist die Zeit für den stabilen 
Zustand und folglich auch die Zeit für den labilen Zustand gleich gross. 
Der labile Zustand nimmt zu und der stabile nimmt ab linear mit der 
Schwingungszeit. 
5) Das Verhältnis x zwischen der Zeit für den labilen und den 
k 
stabilen Zustand wird kleiner, wenn die Schwingungszahl zunimmt. 
6) Bei konstanter Bogenlänge nimmt s mit der Stromstärke zu, 
bei konstanter Stromstärke nimmt s mit der Bogenlänge zu. 
IM: 
Der elektrische Verlauf bei der Ladung und Entladung 
des Kondensators. 
Wir wollen im Folgenden die Erklärung für die oben angeführten 
Beobachtungen suchen, und zu diesem Zwecke zunächst den elektrischen 
Verlauf bei der Ladung eines Kondensators erörtern, der einem ausser- 
halb des selbsttönenden Gebiets befindlichen Lichtbogen parallel ge- 
schaltet ist. 
ie == © ei 
