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Im Vorhergehenden haben wir angenommen, dass der selbsttö- 
nende Lichtbogen dadurch entstanden ist, dass ein oszillierender Strom 
mit konstanten Amplituden in der Kondensatorleitung zu stande ge- 
kommen ist. 
Zn selbsttónender Lichtbogen kann aber auch auf andere Weise 
entstehen. Wenn nümlich die Amplitude des Kondensatorstroms ebenso 
oder nahezu ebenso gross wird wie der Lichtbogenstrom, so erlischt 
der Lichtbogen. Der Kondensator wird dann bis zu der Spannung 
geladen, die in der Batterie vorhanden ist. Da nun infolge der lang- 
samen Abkühlung der Kohle das zwischen den Elektroden befindliche 
Gas erst nach einiger Zeit sein Leitungsvermögen verliert, so geht die 
nüchste Entladung des Kondensators hauptsüchlich durch den Licht- 
bogen, der von neuem sich entzündet. Bei der darauf folgenden La- 
dung des Kondensators erlischt der Lichtbogen, worauf dasselbe sich 
wiederholt, d. h. wir haben einen selbsttónenden Lichtbogen. 
Dieser Fall tritt, wie leicht ersichtlich, ein, wenn der Konden- 
satorstrom die Form eines oszilierenden Stroms mit wachsenden Am- 
plituden hat. 
Das Gleiche kann aber auch offenbar stattfinden, unabhängig 
von der Form des Ladungsstromes, sofern nur die erste Stromamplitude 
hinreichend gross ist, um den Lichtbogen zu löschen, welchen Fall 
wir nunmehr näher untersuchen wollen. 
Bei der mathematischen Behandlung dieses Falles kónnen wir von 
demselben Gleichungssystem ausgehn, wie wir es im ersten Abschnitt 
dieses Kapitels aufgestellt haben, nur dass die Anfangsbedingungen hier 
andere sind. Wir erhalten also 
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À 1 RE 
und nach Integration, wenn Cl sehr gross gegen be ist, 
SIR cos BL + Ger sin yar, 
wo 
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Wir wollen nun von einem stationüren Lichtbogen ausgehen 
und annehmen, dass zur Zeit ¢ = 0 der Widerstand in der Batterie- 
