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wegen an, dass / sehr klein gewesen, so erhält der Kondensatorstrom 
wührend der Ladung approximativ die Form 
i = Zn e min ^ 
(R+r)C 
wo Q, und @ die ursprüngliche und die schliessliche Ladung be- 
zeichnen. Es bezeichne ferner q die momentane Ladung im Konden- 
sator, so ist mit derselben Approximation 
1-7 Q- (Q,— De «e, 
Aus diesem Ausdruck geht hervor, dass die Zeit, die der Kon- 
densator zu seiner Ladung braucht, in hohem Grade von R abhängt. 
Für dieselbe Kondensatorladung wächst also diese Zeit mit dem Wider- 
stand in der Batterieleitung. Folglich muss auch die Zeit, während 
welcher der Lichtbogen erloschen ist, von diesem Widerstand abhángen 
und mit demselben wachsen. 
In Ayrrons Diagramm liegen die Lichtbögen, bei welchen der 
Batteriewiderstand derselbe ist, lüngs geraden Linien, die durch den 
Punkt A= 0; V— E gehen und mit der V-Achse einen Winkel a 
bilden, wo 
col a = — R. 
Längs diesen Linien müssen also, wenn die oben angenommenen 
Approximationen für das ganze selbsttónende Gebiet gelten, die Licht- 
bögen liegen, die während gleich langer Zeit erloschen sind. Je weiter 
weg von der Grenzkurve ein Lichtbogen in dem selbsttónenden Gebiet 
liegt, um so grósser ist, wie leicht ersichtlich, der Batteriewiderstand 
vor demselben, und um so lüngere Zeit muss folglich sein labiler 
Zustand dauern. 
Es stimmt dies vollkommen mit den Resultaten überein, die wir 
in Kap. II gefunden, und giebt demnach die Erklürung dafür ab, wes- 
halb die Schwingungszeit um so grósser wird, je weiter in das selbst- 
tónende Gebiet hinein der Lichtbogen liegt. 
