52 G. GRANQVIST, 
und schliesslich 
v0 vi (R—k  r—ky? 
2 3 ee 
v C 
6-7-0 VS. 
Da nun, wie leicht zu sehen, © und & sehr kleine Quantitäten 
im Verhültnis zu ($ sind, so kónnen wir setzen 
MIN RER re 
ee ETT) gin d 
l vol 
Dieses ist also approximativ der Ausdruck für den Ladungsstrom 
des Kondensators, wenn die Spannung in dem stationären Lichtbogen 
plötzlich um den Betrag v vermehrt wird, sofern die Konstanten für 
die verschiedenen Leitungen zwischen den oben angenommenen Grenzen 
liegen. 
Der nunmehr gefundene Ausdruck für i ist in der Hauptsache 
gleich dem in der ersten Abteilung von Kap. III erhaltenen, welcher 
die Form hatte 
Wir sehen also, dass die Schwingungszeit in beiden Füllen die- 
selbe ist. Nur hinsichtlich der Dämpfung sind die beiden Ausdrücke 
verschieden. 
Auch in diesem Fall kónnen wir zwischen zwei verschiedenen 
Typen selbsttónender Lichtbógen unterscheiden. Der erste Typus wird 
erhalten, wenn 
I ue I ig. (nac << (dm). 
ol, In, 
TI, 
E AS gom 
In diesem Fall haben wir also einen selbsttünenden Lichtbogen 
von BrowpEr's erstem Typus. 
