UNTERSUCHUNGEN ÜBER DEN SELBSTTÖN. WELLENSTROMLICHTBOGEN. 53 
Der andere Typus der selbsttónenden Lichtbógen wird erhalten, 
wenn 
imax > (4 — a), 
7 uw (k—k Mr — 
; = C == (| L ue 1 ) va. 
Umax RU 7 e 
Die Kurven, die in diesem letzteren Fall die Grenze zwischen 
den stationären und den selbsttónenden Lichtbógen bezeichnen, können 
also in der Form 
wo 
A = (4 3E Unas 
geschrieben werden. Diese Kurven haben ungefähr dasselbe Aussehn 
wie die in Kap. I gefundenen. Da der Exponent für e hier grösser 
ist als in dem dort behandelten Fall, so scheint es demnach, als wenn 
im hier kleiner als dort und das selbsttónende Gebiet also vermindert 
werden müsste, wenn eine Selbstinduktion in der Batterieleitung ein- 
geführt wird. 
Das ist indessen nicht der Fall, denn der Wert von v ist in 
diesem letzteren Fall bedeutend grósser, als wenn keine Selbstinduktion 
in der Batterieleitung vorhanden ist. In diesem letzteren Fall haben 
wir gefunden, dass der Kondensator ungeführ bis zu derselben Span- 
nung geladen wird, wie sie in der Batterie vorhanden ist. Findet sich 
dagegen Selbstinduktion in der Batterieleitung, so wird die Spannung 
des Kondensators, wie Blondel gezeigt hat, bedeutend grósser. 
Die Wirkung, welche eine Selbstinduktion in der Batterieleitung 
auf die Grenzkurven zwischen dem stationüren und dem selbsttónenden 
Gebiet hat, besteht also darin, dass sämtliche Kurven, die der Haupt- 
sache nach ihr früheres Aussehn behalten, nach aussen verschoben 
werden. Infolgedessen nimmt das selbsttónende Gebiet an Grösse zu. 
5. Über die Herstellung hoher Schwingungszahlen mit dem 
selbsttónenden Lichtbogen. 
Die Duddelsche Anordnung zur Herstellung eines selbsttónenden 
Lichtbogens giebt uns bekanntlich ein Mittel, aus einem konstanten 
Strom einen Wechselstrom herzustellen, dessen Periodenzahl innerhalb 
weiter Grenzen geündert werden kann. Der selbsttónende Lichtbogen 
wirkt hier als ein Umformer für den elektrischen Strom und ist daher 
