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le voit par ce qui précede, ces coefficients varient trés peu dans les 
régions spectrales oü se trouve justement l'absorption de la vapeur 
d'eau. Il est donc possible d'introduire une valeur moyenne, au lieu 
de tous ces coefficients et d'écrire la quantité de chaleur absorbée 
par la vapeur d'eau = Q, F(fI)p?, où j'ai supposé p = 0,85. Suppo- 
sons qu'un certain jour, la tension f et la densité de la couche diffu- 
sante 0 étant connues, nous avons determine par des enregistrements 
spectro-bolométriques la relation e entre la radiation transmise par 
l'atmosphère sèche et la radiation actuelle, nous aurons done 
öl 
n 0,98 
**0.260] + 1 
ma 
0,93 
0,2601 + 1 
? 
ÖS 
„öl 
Qo = Qo F (fl) 0,85 
par ou on pourra déterminer F(fl). Faute d’observations suffisantes, 
ces calculs ne peuvent être considérés que comme preliminaires et, 
pour abréger, je ne donne qu'un résumé du résultat auquel je suis 
arrivé. Dans la fig. 6, F(fl) est pris pour ordonnée et fl pour abscisse. 
La courbe tracée est représentée par l'expression 
0,275 
Ff = 0A) SG 
Il est clair que cette formule n'est valable que pour l'intervalle 
duquel elle est déduite (5 </1<30). Il faut aussi remarquer que cette 
formule est déduite de sorte qu'elle comprend en effet, non seulement 
l'absorption de la vapeur d'eau, mais l'absorption totale des gaz atmos- 
phériques, par conséquent aussi celle de l'acide carbonique. Si pourtant 
nous avons pu exprimer l'absorption comme fonction de fl, c'est que, 
déjà pour / = 1, l'absorption de la radiation solaire, exercée par l’acide 
carbonique, est à peu prés aecomplie et celle des autres gaz est, comme 
nous l'avons déjà remarqué, quantitativement sans importance. 
Les équations 5 et 7 nous permettent d'exprimer par une seule 
formule l'influence de la diffusion, de méme que celle de l'absorption 
de là vapeur d'eau sur la radiation totale. Nous trouvons done: 
dl 
0,93 NNE 2 
m AETHER co US 
v = 9, (026 914-1 DUM ) (8) 
ou 
