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descend pas à la température de celle-ci, les vapeurs n'y 

 atteignent pas la tension maximum; cette tension ne s'y 

 élève qu'à la valeur de E. Il s'ensuit aussi que la formule 

 attribue à la vapeur d'eau préexistante dans l'atmosphère 

 une tension trop grande, et il faudrait pour la rendre 

 exacte, diminuer la tension e attribuée à la couche adja- 

 cente au thermomètre, ou modifier le coefficient du 2™* 

 terme delà formule, en le multipliant par quelque facteur 

 tel que | déduit des expériences de Gay-Lussac , et dont 

 la valeur devrait varier avec la température t. Mais se- 

 lon toute apparence la valeur de ce facteur devrait dé- 

 pendre aussi de la quantité de vapeur contenue primi- 

 tivement dans l'air, car il est à croire que plus celte 

 quantité est grande, plus la couche d'air adjacente au 

 thermomètre mouillé s'approchera du point de saturation. 

 Cette dernière influence ne pourrait être évaluée que par de 

 nouvelles expériences analogues à celles de Gay-Lussac, et 

 dans lesquelles l'air, amené sur le thermomètre mouillé 

 à divers degrés de température, serait chargé de quantités 

 connues de vapeur. Ces expériences présenteraient des dif- 

 ficultés bien plus grandes que celles que Gay-Lussac a eues 

 à surmonter. Des observations comparatives du psychro- 

 mètre et de l'hygromètre de Daniell pourraient conduire 

 au même but. Au reste, les diflerences signalées dans le 

 tableau entre l'observation et le calcul sont assez faibles, 

 du moins dans les environs de la température moyenne, 

 pour qu'on puisse les négliger. 



Un autre fait signalé dans le tableau, consiste en ce que 

 les diflerences e' — E sont généralement plus fortes depuis 

 «=0° jusqu'à t=S° que pour les degrés suivants; il y a 

 un changement brusque dans leur valeur en passant de 

 / = 8" kt= 9°. C'est que pour les huit premiers degrés 



