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« Dans la première partie de ce travail , l'auteur , après 

 avoir montré que la pression atmos()hériqne ne soutient un 

 liquide dans un tube ouvert |»ar le bas que dans le cas où 

 la surface libre du licjuide à l'orifice est dans un étal d'é- 

 quilibre stable relativement à l'action de la pesanteur et 

 aux pressions capillaires, était arrivé, par une méthode 

 d'induction expérimentale, à une valeur irès-approcliée 

 du plus grand diamètre que peut avoir l'oritice lorsque le 

 liquide est de l'eau distillée et que sa surface est plane et 

 horizontale. Dans cette seconde partie, il parvient d'abord, 

 en appliquant à ses expériences mes procédés pour la neu- 

 tralisation de l'action de la pesanteur sur une masse 

 liquide, à déterminer la forme que prend la surface infé- 

 rieure de ses colonnes liquides au moment où, par suite 

 d'une trop grande valeur du diamètre du tube, celte sur- 

 face perd sa forme plane pour donner lieu à l'écoulement 

 du liquide et à l'entrée de l'air; puis, à l'aide d'une mé- 

 thode déjà employée par iM. Hagen pour obtenir une valeur 

 approchée de la limite de stabilité de mes cylindres liqui- 

 des, il arrive, par la seule théorie des pressions capillaires, 

 à une formule qui donne la valeur du plus grand diamètre 

 limite, pour un liquide quelcoïKjue cl une surface plane 

 et horizontale, en fonction de la hauteur à laquelle ce li- 

 quide s'élèverait dans un tube capillaire d'un millimètre de 

 rayon. Cette formule indique que le plus grand diamètre 

 limite est simplement proportionnel à la racine carrée 

 (le la hauteur dont il s'agil; mais comme la méthode dont 

 M. Duprez a fait usage n'est qu'approximative, cette même 



