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Vous aurez sans doute reçu de M. Lloyd le mémoire où 
il a proposé une méthode ingénieuse pour éviter la 
nécessité de faire des observations de déflexion à des 
distances où l'angle devient trop petit pour être mesuré 
avec l'exactitude nécessaire. Jai trouvé cependant que la 
loi de distribution du magnétisme qu'il a adoptée, ne peut 
pas être considérée comme une loi générale : en effet, de 
tous les barreaux magnétiques que j'ai employés, il n’y en 
avait pas un seul où le magnétisme de chaque élément füt 
simplement proportionnel à sa distance du centre. Il y a 
encore une circonstance qui rend la méthode de M. Lloyd 
moins exacte, c’est qu'il a, de même que M. Gauss, né- 
gligé dans l'expression de = le terme multiplié par &, 
quand e est plus grand que quatre fois la longueur du 
barreau. En calculant le coefficient de D comme le fait 
M. Lloyd pour les deux premiers termes Let = , et em- 
ployant différentes lois pour la distribution du magné- 
tisme dans les barreaux, on trouve que, quelle que soit la 
loi de distribution, le troisième terme aura toujours une 
valeur trop considérable pour qu’on puisse la négliger. 
Voici une nouvelle méthode pour calculer la valeur de 
M . , P2 7? Nr , . 
+, qui m'a été suggérée par le mémoire de M. Lloyd. En 
plaçant le barreau principal perpendiculairement au mé- 
ridien magnétique, comme le fait M. Gauss, on aura l’ex- 
pression complète pour la position est et ouest : 
1 x 1 M; M’; LEE 
L MLD Hi Ê AT (3— 15 sin. :)) 
M M,M. 
ER CR Fe ma D 
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45 M’; $ d 
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