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 Il vient ensuite 



y = mx -+- 



-[À(^r^^(rr-fem 



Ra;2 I (X — xY 



= mx — — — • 1—4 



(3.i). 



^ m.T. — 



48 \ A" 



De là résulte, ainsi que nous le savons déjà, 

 (55) m' = m - — 



(56) f ='»^ --^- 



Plusieurs conséquences importantes découlent de ce 

 qui précède. 



On sait que l'encastrement en B peut être remplacé 

 par un simple appui, pourvu qu'on prolonge la pièce AB 

 d'une quantité convenable. 



Veut-on, en outre, que, dans la partie prolongée, il y 

 ait même état d'équilibre que dans la pièce AB? Il suffit 

 de transporter l'origine au point B et de considérer 

 l'équation (17) comme applicable au delà de ce point de 

 la même manière qu'elle l'est à partir du point A pour 

 l'intervalle .AB. Cette première conséquence devient tout 

 à fait manifeste, si l'on observe que l'inclinaison de l'axe 

 au point B n'influe en rien sur l'étendue respective des 

 arcs convexes et concaves situés soit en deçà, soit au 

 delà; que, dès lors, il y a symétrie autour de ce point et 

 que, par conséquent, les charges qui s'y transportent se 

 réduisent nécessairement à une résultante unique. On 

 voit, en même temps, que cette résultante est précisément 

 égale à pk. 



Parmi les prolongements que la pièce A B comporte, 



