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 instantané de rotation , rencontre cet axe ; par conséquent 

 w* {x — x') n'est autre chose que la composante, parallèle 

 à l'axe des x, de la force centrifuge du point matériel. 



On pourra donc supprimer les termes qui forment la se- 

 conde ligne dans les équations (4), si l'on admet que l'at- 

 traction du sphéroïde sur le point matériel est remplacée 

 par la résultante de cette force combinée avec la force cen- 

 trifuge. C'est ce que nous ferons par la suite; et de cette 

 manière, on aura simplement : 



^^^ ,r ^ / '^y dz \ dr dq 



dt^ \ dt ^ dt I dl dt 



Relativement au sphéroïde terrestre, les quantités p, -+-, 

 peuvent être supposées constantes; et si nous désignons, 

 en outre, par n la vitesse angulaire constante du mouve- 

 ment diurne, les équations précédentes deviendront 



,„, d^x ^ ^ (dy dz 



rfr \dt dt 



On voit, par la forme de ces équations, que l'origine 

 des coordonnées peut être placée en un point quelconque 

 du sphéroïde; seulement il faudra avoir vsoin de prendre 

 pour a, -+-, les angles que fait avec les axes des coordon- 

 nées positives une parallèle à l'axe instantané de rotation, 

 menée par la nouvelle origine. 



On voit aussi que les seconds membres des équa- 

 tions (5), étant très-petits, à cause du facteur 2n, on peut 

 les considérer comme exprimant les composantes d'une 

 force perturbatrice, dont on peut faire abstraction dans 



