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 une première approximation, lorsqu'il s'agira d'intégrer 

 les mêmes équations dans des cas déterminés. On s'assure 

 facilement que l'intensité de cette force a pour valeur 

 2Musin.£; en désignant paru la vitesse du point matériel, 

 et par e l'angle que fait sa direction avec l'axe de rotation. 

 De plus, celte force est constamment perpendiculaire au 

 plan formé par la tangente à la trajectoire et par la paral- 

 lèle à l'axe de rotation , menée par le mobile. Il résulte de 

 là que l'action de cette force ne peut altérer aucunement 

 la force vive du point matériel , et qu'elle ne se manifeste 

 qu'en modifiant la forme et la position de la trajectoire. 

 Considérons maintenant le mouvement d'un point ma- 

 tériel , près de la surface de la terre et sur l'hémisphère 

 boréal. L'origine des coordonnées étant placée non loin 

 du point matériel, l'axe des z étant dirigé verticalement, 

 de haut en bas , l'axe des y vers le nord-est et l'axe des x 

 vers le sud-est, nommons l la latitude de l'origine des 

 coordonnées, et ^ l'angle formé par l'axe des y et par la 

 méridienne; nous aurons 



COS. a = — COS. X sin. <p , cos. /3 = COS. A COS. j/ , COS. r = sin. x. 



En substituant ces valeurs dans les équations (5) , et en 

 changeant ensuite la direction de l'axe des z, il viendra 



'd^x [du . dz 



— - X = 2h — sin. X -t- — COS. A COS. <i> 

 l rf(2 \ lit dt 



]d^y j dz . dx . 



(6) . ( — • — Y = 2n — COS. x sin. ^i sin. A 



^ ' ]dfl \dt dt 



\d^z (dx dij . \ 



Z = — 2n — COS. A COS, ti -f- • — cos. A sin. <i . 



\dt^ \dt (Il I 



On aurait eu un résultat beaucoup plus simple en sup- 



