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a trouvé pour les vibrations correspondant au même son. 
Cette différence doit être attribuée à ce que la longueur 
0°,052 de la tige, dont les vibrations produisaient le la, n’a 
pu être mesurée à une fraction de millimètre près, et que 
le diapason, dont j'ai fait usage, n’a pas été vérifié sous le 
rapport de son acuité. En outre, j'ai observé que le degré 
d’acuité rendu par la partie de la tige vibrant sous la lon- 
gueur 0,052, varie sensiblement de hauteur, selon que 
la tige est serrée plus ou moins fortement entre les pièces 
de cuivre fixées sur le disque ; aussi, dans toutes les expé- 
riences, ai-je pressé très-fortement l'extrémité de chaque 
tige entre les pièces de cuivre à l’aide des vis de pression 
destinées à les rapprocher. 
Mon but, en citant cette dernière expérience, n’est 
point de faire connaître un nombre des vibrations cor- 
respondant au la du diapason, différent de celui trouvé 
par M. Savart; l'ensemble des procédés dont j'ai fait usage 
pour obtenir ce nombre ne pouvant, dans des expériences 
aussi délicates, conduire à des résultats qui apportent avec 
eux le même degré de certitude que ceux déduits des sa- 
vantes recherches de M. Savart. Ces derniers seraient at- 
teints, sans doute, par le procédé employé, en prenant 
toutes les précautions indispensables dans une détermina- 
tion de cette nature. Le principal objet de cette citation 
est de montrer que, dans le procédé pour rendre visibles 
les vibrations d’une tige élastique, il n’y a qu’une image 
perceptible par vibration double , et que, dans ce phéno- 
mène, la tige ne doit être visible qu'aux points où sa vi- 
tesse absolue est un minimum et où l'impression est plus 
complète, conformément au principe posé par M. Plateau. 
Ce principe, dont les conséquences sont particulièrement 
applicables à l'expérience fondamentale du procédé em- 
