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 par une électricité contraire qui lui arriverait du sol. Nous 

 aurons donc pour la quantité totale d'électricité avant la 

 charge : 



Q = R-^£ — e' — (f' — e). 



en appelant Q la quantité totale de tluide neutre des deux 

 garnitures, R le reste qui n'aurait pas été engagé par dé- 

 composition par une première charge, £ ete les deux fluides 

 positifs à décomposer respectivement sur la garniture in- 

 térieure et sur la garniture extérieure, — s et — e' les 

 deux lluides négatifs des mêmes garnitures. Or, — e' et 

 -4- (' ayant été enlevés pendant la charge, il ne restera après 

 la décharge et récomposition que 



Q'=R + (,'_e'). 



La quantité restante va donc en diminuant et, par con- 

 séquent, les charges possibles devraient aussi diminuer; 

 ce qui n'est pas d'accord avec l'expérience. 



A cette argumentation, il n'ya que deux réponses à op- 

 poser : la première consisterait à dire que le fluide neutre 

 est inépuisable; la deuxième, qu'il n'y a pas d'isolement 

 par rapport au fluide neutre, ou que ce fluide passe indif- 

 féremment à travers tous les corps. La première réponse 

 renferme une absurdité, puisqu'elle suppose une espèce 

 d'infini existant physiquement. La deuxième est une hypo- 

 thèse que rien ne justifie et qui est renversée par la ma- 

 nière même dont on conçoit qu'une électricité libre assez 

 forte ne rencontre pas des corps parfaitement isolants. 



La théorie a encore été trouvée en défaut par rapport 

 aux substances isolantes elles-mêmes. Ces substances ne 

 lui semblaient agir que par le plus ou moins d'épaisseur 



