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valeurs qui, transportées dans (1), donnent : 
MON 2 2 OA OS EI COS D, 
(40 + . .: «47 = 0”,51 tang p cos 
Ces dernières relations auraient pu se déduire directe- 
ment des formules (9), (9°), en remarquant que, lorsque 
le triangle ZPE devient rectangle en E, on a: 
sin / cos «’ 
— — COS p; 
sin z’ Fe 
: D: Vpe ; ; cos L 
sin À sin & X cos 3 = sin p X. . 
cos p 
En jetant les yeux sur la relation (10), on voit que l’aber- 
ration diurne en azimut, bien qu’elle soit due à la vitesse 
de rotation du parallèle terrestre, et qu'elle dépende, par 
conséquent, de la latitude du lieu d'observation, devient 
indépendante de cette latitude à l'instant où l’astre atteint 
sa plus grande élongation. Cette particularité est digne de 
remarque. 
(IV). La formule (9} montre que l’aberration diurne | 
azimutale est nulle au premier vertical, maximum au mé- . 
ridien , et qu’elle augmente indéfiniment à mesure que la 
distance zénithale diminue. Elle est égale pour des azimuts . 
égaux à droite et à gauche du méridien; positive au nord 
du zénith, ce qui rejette l'étoile vers l’est; négative au sud, 
ce qui rejette également l'étoile vers l’est. Il résulte de là 
que, lorsqu'on observe les deux élongations, l'angle azi- 
mutal comprenant le parallèle de l’astre n’est pas affecté, 
quant à son amplitude, par aberration diurne; mais qu'il 
