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 le volume du mélange occupant actuellement un nombre 

 V de divisions tracées sur ce tube; si la température et la 

 pression atmosphérique sont restées les mêmes, l'air seul 

 du mélange sera soumis , cette ibis , à une pression 

 p+li'^c — f. Or, d'après la loi de Mariotte, à laquelle le 

 gaz du mélange reste soumis pour lui-même, on a: 



V p-^h'^c—f „ , yh'—yh 



d où / =p -t- c ■ 



Chaque couple d'observations donnera la valeur de la force 

 élastique f de la vapeur, et toutes ces valeurs doivent être 

 égales, si la température et la pression extérieure n'ont pas 

 varié ; l'espace étant supposé être constamment saturé de 

 vapeur. 



Cette valeur de /"devrait être égale à la force élastique 

 dont la même vapeur jouit dans le vide , à égalité de tempé- 

 rature, ainsi que M, Gay-Lussac l'avait déduit de ses expé- 

 riences. Au lieu de cette égalité, l'appareil décrit, ainsi que 

 tous ceux du même genre, fournissent toujours pour /une 

 valeur trop petite de quelque chose. Je m'en suis assuré à 

 plusieurs reprises, en faisant les expériences en mon par- 

 ticulier, avec les soins les plus minutieux, et employant 

 un cathétomètre pour apprécier les hauteurs des colonnes 

 de mercure ; je mêlai à l'air sec tantôt de la vapeur d'eau , 

 tantôt de la vapeur d'alcool, avec un léger excès de liquide; 

 la tension de ces vapeurs dans le vide fut déterminée simul- 

 tanément par le moyen de l'appareil de Dalton, placé à 

 côté de celui qui contenait le mélange. Antérieurement 

 déjà, j'avais essayé de vérifier la loi de M. Gay-Lussac, à 

 l'aide d'un appareil de Dalton, dont le tube qui renfermait 

 le mélange était divisé en parties d'égale capacité, et qui 

 fut enfoncé à diverses profondeurs dans le mercure, pour 



