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 mées de vilossts différenles, el lorsque celle aclion aura 

 élé assez prolongée pour diviser la masse liquide, la force 

 moléculaire inlorviendra pour douiier aux masses isolées 

 la forme spliérique que prennent les goulles. 



Uemar(iiious enlin, que l'égalité observée par Savart 

 dans les inlervalles de temps qui séparent les chocs de la 

 veine divisée contre une membrane, quelle que soit la dis- 

 tance qui sépare celte membrane de l'orifice d'écoulement, 

 se déduit des lois de la chute des corps; en ellel, si nous 

 divisons l'iulervalle entre deux corps soumis successive- 

 ment à la gravité que représente l'expression : 



par la vitesse du second mobile pendant qu'il parcourt cet 

 intervalle, nous obtiendrons la valeur du temps cherché. 



La vitesse du second mobile tombant pendant le temps l' 

 est gl' et après le temps t' h- x (qui correspond à l'exlré- 

 milé inférieuie de l'intervalle qui le sépare du premier 

 mobile), elle devient gf (f' -4- a;). 



La vitesse passant de la valeur gV à celle de g [V -+- x) 

 par un accroissemenl uniforme, on peut en conclure que 

 la vitesse moyenne du second mobile, pendant qu'il par- 

 court l'intervalle qui le sépare du premier à un inslant 

 donné, est égale à : 



gl' ^. (j[l' +X) 



= ig^- -^gt- 



Le temps cherché a donc pour expression 



igx'^ ■+■ gxt' 

 \gx -+- gt' 



Celle valeur indépendante du temps de la chute et par 



