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flements dont les saillies passent par les mêmes phases 

 d'aiigmenlation. 



En regard des difficultés inhérentes aux hypothèses que 

 je viens de discuter, plaçons actuellement les principes de 

 ma théorie. 



Tous les physiciens connaissent aujourd'hui le procédé 

 par lequel je neutralise l'action de la pesanteur sur une 

 masse liquide considérable, en laissant à cette masse la 

 liberté d'obéir aux actions moléculaires. A l'aide de ce 

 procédé d'abord , puis d'un autre tout différent, j'ai réalisé 

 des cylindres liquides et j'en ai étudié les propriétés. 

 J'ai constaté ainsi les faits suivants (voir ma deuxième 

 série, §§ 57 à G8) : 



1" Un cylindre liquide constitue une figure d'équilibre 

 stable, tant que le rapport entre sa longueur et son dia- 

 mètre n'atteint pas une certaine limite comprise entre 5 

 et o,G. J'ajouterai ici qu'une méthode à priori, dont je 

 n'ai publié jusqu'à présent que le résultat (I), m'a donné 

 pour valeur exacte la quantité 'n, c'est-à-dire le rapport 

 de la circonférence au diamètre. 



2° Au delà de cette limite, le cylindre constitue une 

 figure d'équilibre instable, en sorte qu'on ne peut l'obtenir 

 à l'élat permanent, à moins qu'on ne le maintienne par 

 certaines entraves. 



3" Un cylindre liquide dont la longueur est très-grande 

 relativement au diamèlre, se convertit, par la rupture 

 spontanée de l'équilibre, en une série de sphères isolées, 

 ('•gales en diamètre, équidistantes, ayant leurs centres sur 

 la droite qui formait l'axe du cylindre, et dans les inter- 



(1) yïnn. de IfJ. Poggendorff, ISliO, t. LXXX, p. r.CG, 



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