6 SUR L'ÉPUISEMENT DES EAUX 



Cette formule convient indistinctement à tous les cas où il s'agirait 

 de porter, soit par dilatation, soit par compression, de â' àt, la tension 

 d'un volume d'air donné V, pourvu que la tension â de l'air, d'un 

 côté du piston, reste constante. 



Dans le cas représenté fig. 1 , où J = iJ' = l , en prenant pour unité 

 la tension ordinaire de l'air sous la pression moyenne de l'atmosphère, 

 cette expression se réduit à 



Q,=VI l.t-"^ ] K) 



Quant à l'effort à faire, pour pousser dans les caisses l'air comprimé, 

 et produire l'ascension de l'eau, il est évidemment Q, = j(<— l), qui 

 est aussi l'effet utile produit. 



La force totale employée pour produire un effet utile E = v^i:=ii\ 

 est donc Qi + Q2 = Q = V/,< et le rapport de ces deux quantités 

 est-^:^. 



Ce rapport, ainsi qu'on pouvait le prévoir, est indépendant des 

 volumes du cylindre, des tuyaux A, et des caisses à air, et ne varie 

 qu'avec la tension^, à l'aide de laquelle on veut opérer. 



On remarquera d'ailleurs que, tétant > 1, puisqu'on opère ici par 

 l'air comprimé, ce rapport augmente sensiblement avec l, en sorte 

 que plus on voudra simplifier ce système, en diminuant le nombre de 

 caisses, plus il deviendra désavantageux. 



C'est ainsi, par exemple, que pour t= 1,20, le rapport entre la 

 force dépensée et l'effet utile ne serait que de 1,09 : 



Tandis qu'il serait pour 



<= 2 de 1.38. 

 t = 6 de 2. lis. 

 « = 10 de 2.SS. 

 Etc. , etc. 



C'est sans doute l'ignorance de cette loi et le désir d'apporter la plus 

 grande simplicité possible dans l'appareil des pompes, qui auront con- 

 duit les praticiens à des essais décourageans de ce mode d'épuisement. 



