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rale, et cherchons quel doit être l'état dynamique d'un 
corps qui serait obligé de glisser sur la surface de la terre 
supposée sphérique, abstraction faite du frottement et de 
la résistance de l’air. En nommant 8 le complément de la 
latitude boréale du mobile, au bout du temps £, d sa lon- 
gitude orientale, à partir d’un méridien fixe dans l’espace; 
r le rayon de la terre et p le poids de l’unité de masse du 
corps, on aura 
dé” 
d’0 À du” 
AT sin. 4 cos. 4 FT —= 0, 
sin”. 6dL 
d LOUE 
La première de ces équations exprime que la pression 
exercée par le corps en mouvement est égale à la gravité 
diminuée de la force centrifuge du mobile; ce qui est 
connu depuis long-temps. 
Les deux autres équations serviront à la détermination 
du mouvement après qu'on les aura intégrées. La dernière 
s'intègre immédiatement et devient 
: (7 
sin?. 0— —= c. 
d 
En substituant cette valeur dans la seconde , et en in- 
tégrant on à 
de 1 c° 
— = —-—: ü 
dt’ sin”. 4 dt 
Pour déterminer les constantes €, ce’, soit à l'origine du 
