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fonctions , généralement inconnues , des variables x^y, z, t. 



Cela posé, imaginons une petite sphère ayant sou centre 

 an point M, et pour rayon la quantité k. Le liquide contenu 

 dans ce volume est sollicité par les forces accélératrices ex- 

 térieures, qui agissent sur chaque élément desamasse, et 

 par l'action moléculaire du liquide environnant , équiva- 

 lente à une pression, qui s'exerce sur chaque élément de la 

 surface de la sphère et du dehors au dedans. La résultante 

 de toutes ces forces , appliquée au point M , lui communi- 

 quera pendant l'instant dt un accroissement infiniment 

 petit de vitesse; ce qui produira, en général, le mouve- 

 ment varié du centre M. Mais, pour définir exactement le 

 mouvement d'un point , il faut non-seulement connaître la 

 vitesse actuelle du mobile, mais la nature de la trajectoire 

 qu'il décrit. Le moyen le plus simple d'y parvenir consiste à 

 décomposer la résultante de toutes les forces accélératrices 

 en trois forces respectivement parallèles aux axes des coor- 

 données , et à égaler chaque composante à l'accroissement 

 instantané de la vitesse estimée dans la direction de la 

 force composante; ce qui fournit trois équations néces- 

 saires et suffisantes, avec les autres données du problème, 

 pour définir l'état dynamique du mobile. 



Donc , si nous désignons par X, la somme de toutes les 

 composantes parallèles à l'axe des x , et par u la vitesse du 

 point M estimée dans le sens des x, on aura l'équation 



(1) X,(/^ = dM. 



Ou aurait pareillement 



\ ^dl = de , Z,(/< = dw , 

 relativement aux axes des y et des 2. 



