— 246 — 
, EL S 
RE RTSVIR) END EON (5) 
: RE 
hvaruti V betecknar bråket —=—. 
R+DL 
Hela denna ström går genom omvindningarne abe, men 
blott en del deraf genom def. Denna del blifver lika med 
R , 
R+L of 
Då de förra omvindningarnes antal är m och de sedna- 
res n, så blifver således strömmens magnetiserande förmåga: 
,  EE'm 2 EL/Rn (6) 
FTÖR (EYE) tb) (ER) EVE) REST 
Om strömmen från stapeln D icke skall utöfva någon ver- 
kan på elektromagneten y, måste tydligen 
m:n=L+V:[L; 
hvaraf 
E'm 
= —— 
L+V 
Insättes detta värde på n i eqvationen (4), så erhålles 
ERE TEEN nike AM Cj 
(C+V)[R(C+2L)+/(L+L')L£'] 
Motståndet R i stapeln är på vanliga telegraflinier litet i 
förbållande till L och L. Om man för erhållandet af ett ap- 
progimativt värde på M och M' negligerar R i jemförelse med 
L och L', så erhåller man af formlerna 6 och 7. 
ok on ESR ED LA (8). 
Häraf följer låledes, att den magnetiserande förmågan hos 
strömmen, som ankommer från stationen ÅA”, blifver approzima- 
tivt lika, antingen stapeln på stationen ÅA är sluten eller icke. 
Om stationerna A och A" icke äro inrättade för dubbel- 
telegrafering, och motståndet emellan dem är £ samt omvind- 
ningarnes antal är m, så blifver tydligen den till endera statio- 
nen från den andra ankommande strömmens meagnetiserande 
förmåga 
