MAGNETISCUE KRACHTLIWEN VAN FARADAY. H 



y = /) Cos. w Y ^ii P Cos. cü 



z = p Sin. u Z = P Sin. a , 



Daar do draaf] niet noodwendig in één meridiaanvlak gelegen is, zijn langs 

 den draad x, p, « veranderlijk, dus 



cl!/ = Cos. a^P P Sin. ai u 



^\Z :^ Sin. aip -\- p Cos. ui u . 



Bij de proeven van Faraday bestond de beweging des draads steeds in 

 eene rondwcnleling om de as dos niagncots, zoodat de coördinaten x en p 

 van bet element i)s constant waren, en alleen w veranderde. Men beeft dus 



Sx Sy o. ''" (Vï „ dai 



= o — ^ = — p oin. ü) -: — — = p tos. o> -— . 



öt 9t ' dt dt ' dt 



Stelt men deze waarden in (5), zoo gaat die vergelijking over in: 



ÖE = (Pix — Xip) p — . 



<s t 



Bij de integratie langs den draad is de angulaire snelbeid jj constant. Men 

 verkrijgt dus 



Ligt bet bewogenc gedeelte des draads in de as, dan is op dat gedeelte, 

 lot lietwelk de integratie zicb dan alleen uitstrekt, p = o, dus E — o, over- 

 eenkomstig mot 2) p. 6. 



Men weet verder, dat de differentiaal-formule onder het integraalteeken eene 

 volledige differentiaal eener functie van ■« en p is, wanneer de coeflicienten 

 Pp en — Xp voldoen aan de voorwaarden 



ö (P;.) ó (- Xp) 



èp ö^ 



welke na ontwikkeling wordt: 



c>P . ÖX 



ix 



4* 



p ip ^~ 



