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den de la banda. Resolviéndola primero con relación á un an- 

 cho de X milímetro, y luég-o de 5 milésimas de milímetro, to- 

 mando por long-itud de onda O '",00055 (que corresponde entre 

 las rayas E j D, parte la más brillante del espectro solar) he 

 obtenido que. en el primer caso, las cinco primeras bandas 

 que se forman á cada lado de los bordes de la abertura están 

 comprendidas dentro de un áng-ulo de 37' 40", y en el seg"un- 

 do de 66" 44' (1). Se ve, pues, claramente, que cuando el ancho 

 es de X milímetro, por exig'uo que sea el áng-ulo de abertura 

 del objetivo recog"erá g-ran número de espectros, puesto que 

 los cinco primeros están comprendidos en un áng-ulo de poco 

 más de S girado, y que considerando la formación de la imá- 

 g-en dióptricamente, cada hacecillo contendrá gran número 

 de rayos difractados; pero en el seg-undo caso, cuando la aber- 

 tura tenga sólo 5 milésimas de milímetro, ya no será lo mis- 

 mo, pues las cinco primeras bandas de difracción comprenden 

 un áng-ulo de 66° 44'. Si reducimos aún más el diámetro de la 

 abertura, á 3 milésimas de milímetro, por ejemplo, las cinco 

 primeras bandas estarán en un áng-ulo de 132" 52' 40"; y si 

 aún más, á 2 ó 1 milésima, un hemisferio de 180" no podrá con- 



(1) La fórmula puede verse en la Física de Jamin, citada anteriormente, que es la 

 misma que copio, con sólo cambiar algunas letras para que haya uniformidad con las 

 demás que figuran en este estudio. En el caso de la abertura de 54 milímetro, he ha- 

 llado para los diferentes mínimos estos valores: P — 7' 42'', 2" — 15' 24", 3° — 22' 46", 

 y 40 _ 30' 40". 



Macroscópicamente pueden observarse las bandas brillantes con los colores del es- 

 pectro, con suma facilidad. En un pedazo de cartulina pintado de negro, hágase una 

 abertura rectangular de 3 á 4 milímetros de ancho por 2 centímetros de alto, y colo- 

 qúese verticalraente frente la llama de una lámpara y muy pi-óxima á ella, de modo 

 que sirva de pantalla, y no permita el paso de la luz más que por la abertura. En otro 

 trozo de cartulina, hágase con la punta de un cortaplumas una hendidura lo másflna 

 que se pueda, y colocándose el observador á 3 ó 4 metros de la lámpara, mire á través 

 de ella aproximándosela al ojo lo más posible. Entonces verá á uno y otro lado de la 

 abertura multitud de imágenes coloreadas de la llama. Con \ina placa con abertura 

 de bordes paralelos que puedan aproximarse ó separarse— como las que acompañan 

 los aparatos para experiencias de difracción — se puede ver fácilmente cómo las imá- 

 genes se separan 6 aproximan, aproximando ó separando los bordes de la abertura, y 

 al mismo tiempo cómo crece la dispersión disminuyendo la abertura, hasta el pufito 

 de que, cuando los bordes están muy próximos, se presentan espectros de más exten- 

 sión angular que los que ordinariamente produce el prisma. 



Si en lugar de mirar al través de la hendidura se observa la llama colocando delante 

 de la pupila un alambre muy fino, un hilo ó una crin, se verán los mismos fenómenos, 

 guardando relación también la separación de las imágenes y su dispersión con el diá- 

 metro del alambre ó hilo. 



