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dad y cromática, lo mismo daría emplear luz roja ó ama- 

 rilla (1). 



Otra circunstancia que influye más poderosamente aún que 

 la anterior en que los rayos difractados estén contenidos en 

 menor áng-ulo, consiste en el índice de refracción del medio 

 en que la dispersión tiene lug-ar, si bien su influencia reco- 

 noce el mismo oríg-en: la disminución de la long-itud de onda. 

 La long"itud de una ondulación determinada, que en el aire 

 es ig-ual á a', cuando pasa á un medio de índice n se convierte 



en — , seg"un nos enseña la óptica física al establecer que la 



n 



long-itud de las ondulaciones es inversamente proporcional 

 al índice del medio de propag-acion. Así la fórmula (2) se con- 

 vierte en 



(3) sen. ^„, = m — i\^, 



n 



en la que el valor de /?„ será tanto menor cuanto mayor sea el 

 de n. Parece, pues, que el problema queda resuelto desde el 

 momento que podemos disponer de líquidos cuyo índice es 

 ig-ual á 2,10, como la disolución saturada de fósforo en bisul- 

 furo de carbono; mas no es así, pues existe un límite que en 

 el estado de adelanto en que boy se encuentra la construc- 

 ción de los objetivos que no es posible pasar. Este límite es el 

 índice de la inmersión liomog-énea, próximamente ig-ual á 

 1,52. En efecto, no basta que los rayos de difracción se pro- 

 duzcan en un pequeño áng-ulo, sino que lo importante es que 

 el objetivo utilice mayor número, y esto no se consig-ue más 

 allá del límite indicado. En el caso de la inmersión liomog-é- 

 nea, como los rayos no sufren refracción alg-una basta salir 

 de la superficie convexa de la lente frontal del objetivo, todo 

 el cono de difracción entra en él, sin más limitación que su 

 propio áng-ulo de admisión; mas en todos los demás casos, es 

 decir, cuando el medio no sea de índice ig-ual al del crown de 



(1) La influencia de la luz monocromática azul se comprenderá mejor cuando en el 

 § I de la parte III se vea que la fórmula que expresa el <• poder resolvente» es ^ = -^ 



— , y que por lo tanto el último detalle visible J podrá ser tanto menor cuanto me- 

 nor sea X, para un mismo valor de a = apertura numérica. 



