316 ANALES DE HISTORIA NATURAL. (60) 



§ líl. — El lector habrá notado que en todo lo que antecede 

 hemos considerado la apertura como la medida del número ó 

 cantidad de rayos de luz, y no como la medida de la cantidad 

 de luz que no es de tanta importancia para la formación de la 

 imág-en. Para comprender esta distinción es preciso fijarse 

 bien en que la cantidad de luz es la energ-ía del movimiento 

 undulatorio, mientras que los rayos de luz son las trayectorias 

 ortog-onales de un sistema de ondas, y, por lo tanto, los «rayos 

 homólog-os» pertenecientes á diferentes sistemas de ondas de- 

 ben determinarse con relación á la velocidad de propag-acion 

 de dichos sistemas. De aquí se deduce que los rayos homólo- 

 g-os estarán más próximos unos á otros cuanto menor sea la 

 velocidad de propag-acion y vice-versa. Esto explica la posibi- 

 lidad de que un cono de áng-ulo superior á 97" 31' en el ag-ua 

 ó de 82° 17' en el bálsamo teng-an más cantidad de rayos que 

 un hemisferio de 180° en el aire, y por lo tanto que pueda ha- 

 ber aperturas muy superiores á 1 , máximo teórico para los 

 objetivos secos. Esta conclusión ha sido la más combatida por 

 los enemig-os de la «apertura numérica» y partidarios de la 

 «abertura ang-ular», (fig-urando á la cabeza de ellos Mr. Shad- 

 bolt), y se encuentra demostrada in extenso en las memorias 

 que dejo citadas en la introducción. No reproduciré sus razo- 

 namientos y experiencias porque hoy es ya un hecho fuera 

 de controversia, y además porque quedan ya eng-lobadas en 

 la exposición de la teoría g-eneral. — En el caso de los rayos 

 difractados, ya hemos visto en la primera parte que su distri- 

 bución ang-ular es también diferente en los distintos medios, 

 y que rayos homólog-os están contenidos en mucho menor án- 

 g-ulo en el bálsamo que en el aire, pudiendo un cono de án- 

 g-ulo superior á 82'' 17' contener mayor número que todo un 

 hemisferio en el aire. 



La verdadera medida del número de rayos que un objetivo 

 admite y utiliza, hemos visto que es el diámetro PP' (fig*. 3) 

 del haz luminoso al salir de la lente posterior, y como este 

 diámetro se puede observar y medir directamente, nos da el 

 medio de determinar la apertura de los objetivos y de demos- 

 trar de un modo visible todas las consecuencias que se dedu- 

 cen de la «apertura numérica» tal como queda definida. 



Seg-un la fórmula (5) el diámetro D (= PP) del haz emer- 

 g-ente es: 



