350 Steicuen. — Théorie de l'équilibre de la vis à fdtt trianydaire. 



de l'écrou est la charge Q elle-même : Nommons Mf la tangente à 

 l'hélice en M, située dans le plan tangent, et Md la ligne de ce plan , 

 normale à Mf : en décomposant chacun dj ces efforts suivant les 

 droites VM , Mf , Md, nous aurons : 

 1° Suivant la normale VM un effort N, donné par l'égalité : 



2' Suivant la ligne fM un effort N' : 



N' = Z cos « — Q sin a . . . (4). 

 5° Suivant la ligne Md un effort N" : 



N" = i/Z- + Q- — N^ — N' 



Les quantités N, N', N" étant une fois trouvées, il ne sera pas 

 difficile d'établir l'équation d'équilibre, en tenant compte du frot- 

 tement, dû à la pression normale N, et à la force N" qui tend à pousser 

 latéralement la vis contre la surface de l'écrou fixe. Pour mieux 

 faire comprendre notre idée à cet égard , supposons qu'il y ait un 

 faible jeu entre les deux pièces : alors la force N", si elle est suffi- 

 sante, fera glisser la vis avec son axe, un tant soit peu mobile, sur 

 la surface de l'écrou , et pressera par conséquent le filet saillant 

 contre le filet extrême de l'écrou ; c'est ce qui produira ce frotte- 

 ment particulier que nous nommerons pour abréger frottement 

 latéral. 



Toutefois il faut observer que cette espèce de résistance n'existe 

 pas, dès que l'effort N" est moindre ou au plus égal au frottement 

 entre les deux surfaces rampantes: car cette inéquation de condition 

 éiant remplie, les filets extrêmes glisseront l'un sur l'autre sans 

 aucune pression latérale. Ainsi dans les vis triangulaires , soumises 

 dans leur construction à l'inéquation de condition 



N"=ou</'iN... (5). 



où /' marque le coefficient du frottement des deux surfaces ram- 

 pantes, glissant l'une sur l'autre , on aura une résistance passive de 

 moins à vaincre que dans les vis qui ne satisfont pas à cette iné- 

 galité. 



