50 SUR UN CAS PARTICULIER 
dant les observations au cathétomètre, et, d’une autre part, à cause du 
grand refroidissement de la surface libre inférieure, le résultat obtenu 
aurait correspondu à une température de beaucoup inférieure à celle de 
l'atmosphère. Afin d’atténuer ces causes d'erreur, le bas du tube conte- 
nant l’éther était introduit dans la partie supérieure d’un flacon au fond 
duquel se trouvait une petite quantité du même liquide, et j'interposais 
un peu d’ouate entre le tube et l’intérieur du goulot. L'observation au 
cathétomètre se faisait ainsi à travers la paroi du flacon. 
Le diamètre du tube était de 7"",54; j'ai trouvé pour les flèches de 
rupture, à la température de 19°C, les valeurs qui suivent : 
SURFACE CONVEXE. SURFACE CONCAVE. 
SH (is by EE on ST, MONT TU RNTEE 
RNCS PR GES US RC RE RARE 
Moy. 52,59, Moy. 5,77. 
Ce qui donne 5,68 pour la valeur moyenne définitive de la flèche. 
Cette dernière valeur et le diamètre étant introduits dans l'équation (9) du 
paragraphe 58, j'ai obtenu 6",01 pour la valeur de a/, et par conséquent 
12um,02 pour le plus grand diamètre limite. 
La hauteur trouvée par M. Frankenheim, à la température de 20°C, 
est de 5,10; remplaçant À par ce nombre dans la formule (5), il vient 
D = 122048. 
Cette valeur ne s'éloigne pas trop de la précédente 12,02; la diffé- 
rence O",46 n’est pas les 4 centièmes de cette dernière. Ainsi, malgré le 
petit nombre d'expériences auquel j'ai soumis l’éther sulfurique, et malgré 
la grande fluidité de ce liquide, la formule (5) s'applique encore à celui-ci 
d’une manière satisfaisante. 
$ 65. Du principe de la proportionnalité entre le plus grand diamètre 
limite et la racine carrée de h découle une conséquence curieuse que j'ai 
vérifiée par l'expérience. 
Ce principe, ainsi qu’on l’a vu, se déduit de la théorie des pressions 
qu'exerce sur un liquide la couche excessivement mince qui le termine; 
