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l'ébranlement occasionné dans la masse du liquide du vase par l'écoule- 

 mcnl lui-même peut exciter, dans cette masse, des vibrations dirigées 

 normalement au plan de l'orifice, Savart a montré que de seniLlables vibra- 

 tions auraient pour résultat la formation de renflements et d'étranglements 

 alternatifs sur la surface de la veine, parce que la portion de cette der- 

 nière qui sortirait pendant la durée d'une vibration dirigée de dedans en 

 dehors éprouverait une compression qui en augmenterait l'épaisseur, tandis 

 que la portion qui sortirait pendant la durée d'une vibration dirigée de 

 dehors en dedans, éprouverait, au contraire, une traction qui l'amincirait. 

 Maintenant, l'on a vu, par notre travail , que la formation des renflements 

 et des étranglements de la veine est due à une cause tout autre que des 

 mouvements vibratoires, savoir à l'instabilité de l'équilibre de figure; mais 

 lorsque des mouvements vibratoires sont transmis de l'extérieur au liquide 

 du vase, et existent conséquemment en réalité dans ce liquide, lorsque, 

 par exemple, on met en communication avec les parois du vase un instru- 

 ment sonore en vibration, alors les mouvements dont il s'agit doivent 

 nécessairement tendre à exercer sur la veine l'action que Savart a conçue; 

 et si ces mêmes mouvements sont d'une période convenable, leur action 

 concourra évidemment avec celles des forces figuratrices. 



Nous examinerons bientôt la chose de plus près; mais auparavant nous 

 devons revenir sur un point de la théorie que nous avons exposée à l'égard 

 des veines non soumises à cette influence. 



§ 2. Ainsi qu'on l'a vu (2""= série, §§ 72, 74 et 82), lorsque l'écoule- 

 ment a lieu suivant la verticale descendante, si l'on imagine que le mou- 

 vement de translation du liquide soit exactement uniforme, les lois de la 

 transformation des cylindres s'appliquent nettement à la veine, et l'on en 

 déduit aisément les lois indiquées par Savart, lois qui régissent, comme 

 nous le savons, la longueur de la partie continue et le son que rend le 

 choc de la partie discontinue contre une membrane tendue. IMais ce cas 

 de l'uniformité du mouvement de translation n'est point réalisable: on ne 

 peut qu'en approcher en augmentant la charge {Hiid., §§ 72 et 75 ) , et, dans 

 toute la longueur de la partie continue, le mouvement de translation est 

 toujours plus ou moins accéléré ; d'où il résulte nécessairement qu'en 



