D'UNE MASSE LIQUIDE SANS PESANTEUR. 39 



Lorsque l'épaisseur de la lentille est suflisamment inférieure à la limite 

 en question , le mode de destruction spontanée de la figure instable n'est plus 

 le même : l'ouverture centrale ne marche plus alors vers un point de l'an- 

 neau solide , mais la masse liquide annulaire s'étrangle et se désunit en plu- 

 sieurs endroits à la t'ois, de sorte qu'elle se convertit en une série de petites 

 masses isolées qui demeurent adhérentes à différentes parties de l'anneau 

 métallique. L'anneau liquide instable dont nous avons parlé dans le % 1 9 de 

 la deuxième série, appartient au genre de figure que nous étudions, et l'on 

 se rappelle qu'il provient d'une lentille dont l'épaisseur a été rendue aussi petite 

 que possible. 



% 28. — L'anneau liquide pouvant ainsi prendre, dans un même anneau 

 solide , des dimensions très-différentes suivant l'épaisseur de la lentille , ou , 

 en d'autres termes, suivant le volume du liquide dont il est formé, il en résulte 

 que, pour une même distance de la pointe du nœud de la ligne méridienne 

 à l'axe de révolution , la longueur du nœud peut varier entre des limites éten- 

 dues : dans les expériences ci-dessus décrites, ces variations se montrent 

 comprises entre une fraction très-petite de la distance dont il s'agit et les f à 

 peu près de cette même distance. La figure complète dont nous nous occupons 

 n'est donc pas toujours semblable à elle-même comme la sphère, le cylindre 

 ou le caténoïde; elle est, comme l'onduloïde, susceptible de variations de 

 forme. La comparaison des figures liquides représentées fig. 25 et 26, con- 

 duit à la même conclusion. 



§ 29. — Avant d'aller plus loin, signalons une particularité remarquable. 

 Si l'on suppose le nœud en relief, le liquide qui l'occupe se trouve dans la 

 concavité de la courbe, et puisque cette ligne ne change pas le sens de sa 

 courbure en dépassant le point u {fig. 30), le liquide doit encore se trouver 

 dans la concavité de chacun des prolongements iw et iiiv; il remplit donc les 

 espaces compris entre ces prolongements et le nœud , en sorte que ce nœud 

 est engagé, soit complètement, soit partiellement, dans l'intérieur de la masse. 

 Si l'on suppose le nœud en creux , on voit sans peine que ce sont alors les 

 prolongements m et uw qui sont engagés dans le liquide. 



De là résulte cette conséquence singulière, que, bien que la condition géné- 

 rale de l'équilibre soit satisfaite, on ne peut se représenter la figure complète 



