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la rcsultanle N doit au contraire passer par m, ce qui donne en 

 effet un frottement /".N-cos^s, eomme on l'a admis dans réi| na- 

 tion (I). Riais la condition de iV de passer par »« doit être exprimée 

 anaiyliquement, ce qui se lait en prenant les momcnls de toutes les 

 forces autour de m • et cela donne la seconde équation : 



P^p = q.'^(j + n-tl^+—d''(a+bQ) (11). 



cil' 

 Car la raideur estimée autour de m est ■ • (n + ''Q) , ce qui 



donne pour son moment relatif à m le dernier terme du second 



A 

 membre de (II). Mais on a par la figure «îGI = a — /3 , ce qui donne 



— A 



pour l'angle de P avec toG la valeur : (P,/nG) = A+(«!— /3) , et 

 l'on trouvera de même : 



(Q,mG) = B-{«-/3) 



on lire de là : mp = K — r.sin(A + û: — /3) , mq^R — r-sin 



(B — a-\-p), înr = r-sin(«— |S] ; 



de plus en nommant, pour abréger pendant un instant, Q' la 

 résistance Q augmentée de la raideur autour de tu , ou faisant 



Q-f-^(«+6Q)=Q'. 



On remarquera que N étant la résultante de P, Q', M, et la pro- 

 jection orlliogonale d'une résultante sur un axe , étant égale à la 

 somme des projections des composantes, on doit avoir : 



N eos a=P-cos(A-l-a— (3) + Q'cos (B-a-f-jS) +M-cos(«— ,3) 



et par là les équations (I , II) prendront la forme suivante qui ne 

 se trouve embarrassée d'aucune quantité radicale : 



p.R = Q.R + /-.p.j-cos(A+a— /3)-|-/-.Q'.»-.cos(B— â;-}-/3) 



+Y.M.r.cos(^-^) + — (a + 6fy)... (I, G) 



P-Lll — fsinlA-f a-,/3)]=Q[R— r.sin(B— «4-^)] 

 +M-r-iin{a~ft) + —^(u+bq) .'. . (II, m). 



Celles-ci sulfiront pour déternilucr les deux inconnues P et 



