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sans s'éloigner de l'axe : nous les appellerons : ventilaleurs à mou- 

 vement circulaire de Iranslalion. 



Théorie des appareils à force centrifuge. 



41. Pour nous rendre compte du mode d'action de ce genre 

 d'appareils, considérons un vase cylindrique (planche II, fig. 5) 

 mu circulaircment autour de l'axe vertical AB et contenant une 

 certaine quantité de liquide. Supposons que le mouvement du vase 

 soit communiqué au fluide on par l'cfTet du frottement ou par le 

 moyen de cloisons attachées à l'axe , et que ce mouvement soit 

 uniforme. 



On sait que dans ce cas le liquide se déprime près de l'axe pour 

 s'élever contre les parois du vase de manière h ce que la surface 

 afFecle la forme d'un paraboloïde de révolution. 



Nommons : 



w La vitesse de rotation des points situés h l'unité de distance de 

 l'axe , ou la vitesse anjjulaire ; 



r Le rayon intérieur du vase ; 



h La hauteur ND de riutcrseclion de la suface du liquide avec 

 les parois du vase au-dessus du point A où cette surface coupe 

 l'axe AB. 



La Mécanique nous apprend que dans ces conditions 



Le point N de la surface est donc pressé par une hauteur h de 

 liquide : Il en résulte que si l'on pratique en ce point une petite 

 ouverture , le liquide prendra dans cette ouverture une vitesse 

 donnée par la relation 



u^[/ 'J,ijh = tfr 



égale par conséquent à la vitesse de rotation. 



Si , au lieu de n'éprouver aucune pression à l'extérieur, l'orifice 

 de sortie est baigné par un liquide de même densité que celui du 

 vase , et dont la hauteur au-dessus de cet oritice soit égale à 

 KN=H , la vitesse d'écoulement au lieu d'être égale à y 'Àgh sera 

 donnée par l'expression 



u^l/2(/[h—U) = l/w''r'-—2(jll. (n) 

 Cette vitesse sera encore diminuée, si le liquide, au lieu de 



