COMMENTAnO ad QUAESTlONEM PHYSICAM. 4^ 



Magnetis actio in extremitatibus concentrata videtur: hunc autem ad efiFectiim explican« 

 dum pauca sunt addenda de modis , quibus Magnetis actio decomponi posslt. Haec 

 vero facile ex dictis pag. 19. deduci possunt ex actione duorum planorum , fluxi- 

 bus tectorum atque superficie pyramidali auc conica terminatorum , in aliquod punctum; 

 sed attendendum est conditionem ilHc datam, quod scilicet portiones unius superficiei 

 sint projectiones portionum alterius superficiei , quum punctum , in quod agunt , sit 

 centrum projectionis, non adesse iu Magnete: omnia igitur, quae hac de materia di- 

 cemus, non sunt accuratissima , sufilciunt tanien ad nostrum propositum demonstrandum. 

 Sit (j%. 40) Magnes AC , formae parallclepipedi rectangularis , ita ut plana CDEF, 

 GHIK, CDIK et EFGH sint rectangula sibi invicem similia. Magncs erit compositiis 

 certa quantitate talium superficierum , fluxibus Electricis tectarum , ab ejus parte exteriore 

 iisque ad axin , uti jam supra observavimus. Mt T punctum aliquod , in quod Mag- 

 nes agit; consideremus nunc illam actionem , et supponamus, superficies CDEF, CDIK , 

 GHIK et EFGH in illud agere ; superficies enim interiorcs hanc actionem tantum au- 

 gebunt. 



Si ducantur plana EPQH et ELMG per lineas EII et FG, et punctum T, in cor- 

 pore FLPEHQMG semper possunt cogitari duae infinite parvae portiones superficiei 

 abcd et a'b'c'd' , quae terminantur superficie pyramidali aut conica , cujus vertex est in 

 T, et quarum actiones in illud punctum intcr se igitur erunt aequales : quum vero ita 

 possunt poni, ut illae actiones sibi sint contrariae, facile patet , omnem illarum actionein 

 deleri. Si nunc attendamus , corpus illud FLPEHQMG c quod formam prismatis trun- 

 cati habet) considerari posse, tanquam compositum certa talium portionum quantitate, 

 quae quasi ejus ekmenta sunt, facile inde colligi poterit, nullara actionem in punctnm 

 T illud prisma praebere. Restat igitur actio prysmatum PDEHIQ et LCFGKM. Du- 

 catur planum COF per lineam CF et punctum T , habemus superficies CFL , et CLO , 

 quae terminantur planis per illud punctum et lineas CF , FL et CL ductis ; eoruui 

 actiones igitur erunt aequales, sed etiam sibi invicem sunt contrariae , atque hinc de- 

 leantur necesse est; idem locum liabet in planis KNM et GKM , PED et PllD ; QSI 

 et HIQ: actio igitur totius Magnetis residet in fluxibus , superficies CONK et DRSI 

 tegentibus; hae enim non eadem superficie pyramidali aut conica possunt terminari. 



Punctum T ita potest poni, ut actio unius extremitatis superficiei Magnetis in illud 

 sit contraria actioni alterius extremitatis. Si enim illud punctum sit situm extra pla- 

 na CFGK vel DEHI versus borealem extremitatem v. g., quum compensationes illae 

 sint factae, facile intelligitur, portiones superficiei agentes forc in planis CDIK et 

 EFGH , quae fluxus offerunt sensu sibi contrario profluentes. Quum punctum T in- 

 veniatur in plano CFGK, extremitas B superficierum nullam in illud praebet actionem , 

 extremitas A tantum agit. Si punctum T sit extra omnes superficies Magnetera ter- 

 minantcs, actiones contrariae superficierum sibi oppositarum inter se sese coinponcnt; 



G po- 



