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ment petite à la Lune , en donnant à la Terre une masse 
égale à la somme des masses de la Terre et de la Lune. 
Dans ce cas, les valeurs de X”, Y”,Z ',sontindépendantes 
de X, Y, Z, comme on l’a supposé. L’équation (4) 
fournit, entre les inégalités de la parallaxe de la Lune 
et celles de son mouvement, tant en longitude qu’en 
latitude, une relation très- propre à vérifier ces inéga- 
lités, et même la loi de la pesanteur universelle. Dans 
ce cas, on peut prendre pour les trois constantes a becs 
les longitudes moyennes de la Lune, de son périgée et 
de ses nœuds, à une époque donnée. 
L’équation (4) peut servir encore à vérifier le calcul 
des perturbations d’une planète par l’action d’une autre 
planète dont on néglige les perturbations, ce qui est 
le cas ordinaire; mais je me propose de développer, 
dans une autre occasion, ces diverses applications de 
l'équation (4). Je reviens à l'objet principal de ce mé- 
moire , au mouvement des corps célestes autour de leurs 
centres de gravité. 
II. 
Supposons, pour fixer les idées, que le corps soit la 
Terre; nommons 90° — 0 l’inclinaison de l’axe de l’é- 
duateur sur un plan fixe, par exemple, sur celui de 
lécliptique à une époque donnée. Soit Ÿ la longitude 
de l’extrémité d’une droite invariable prise sur ce plan, 
et passant par le centre de gravité de la Terre, cette 
longitude étant comptée de l’équinoxe mobile du prin- 
temps; soit encore @ la distance angulaire à cet équi- 
