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du corps relativement à ces axes. Nommons x’, y', z', 
les trois coordonnées d’une molécule dm du corps, 
rapportées à ces axes , et P, Q, R, les forces dont elle 
est animée parallèlement aux mêmes axes; si l’on fait 
S. dm.dt.[R y —Qz]—=anN; 
S.dm.di.[P 7 —Rz]=dN'; 
S. dm. dt. [Q z'—Py]=dN'; 
le signe intégral S se rapportant à la molécule dm", 
et devant s'étendre à la Terre entière; on aura 
TCB dN 
dp+(—>). rq En 
dg+(==) Roses (D) 
dr+().padi=T 
Ces trois équations , remarquables par leur simpli- 
cité, ont été données par Euler, dans le troisième vo- 
lume de sa Méchanique ; combinées avec les équations 
(c), elles me paroïssent offrir la détermination la plus 
générale et la plus simple que l’on puisse donner des 
mouvemens des corps célestes autour de leurs centres 
de gravité. 
ŒUTUE: 
Considérons d’abord les momens d’inertie 4, B, C; 
soit À le rayon mené du centre de gravité de la Terre à la 
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