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Soleil etde la Lune, se dispose sur la surface d’équi- 
libre qui termineroit l'Océan, sans ces attractions. Re- 
présentons par + y l'épaisseur de cette couche, et pre- 
nons pour unité de densité, celle de la mer, et pour 
unité de distance, le rayon moyen du sphéroïde ter- 
restre. Nous aurons ainsi à considérer l’action d’une 
couche aqueuse dont le rayon intérieur est 1, et dont 
le rayon extérieur est 1 + z y. Si l’on nomme g la 
pesanteur, la pression d’une colonne de cette couche 
sur le sphéroide qu’elle recouvre, sera le produit de 
æ g.y par la base de cette colonne. 
Soit r le rayon mené du centre de gravité de la 
Terre , au point de la surface du sphéroïde que cette co- 
lonne presse ; soit z le cosinus de l’angle que le rayon 
r forme avec l’axe de rotation, et & l’angle que le plan 
mené par cet axe et par r forme avec l’axe des y’; soit 
enfin \— o l’équation de la surface du sphéroïde que 
recouvre la mer, À’ étant une fonction des coordonnées 
æ', J', z', qui déterminent la position d’un point de 
cette surface ; on aura 
Eh à 77 
VETr V1. cos. æ'ÿ 
gr Vi sin. ©. 
La base de la petite colonne que nous venons de considé- 
rer, peut être supposée égale à r° du. d'æ : la pression de 
cette colonne est donc # 87-1° du. d'æ. Cette pression 
est perpendiculaire à la surface du sphéroïde ; en. la 
