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En ks ajoutant ott aura les quantités d'électricité que ren- 

 ferme la pile au-delà de son état naturel. Cette somme sera «'. 

 C'est la charge de la pile : elle est représentée par le carré «, 

 tandis que la tension de la pièce supérieure l'est par la pre- 

 mière puissance de n. Ainsi, toutes choses égales d'ailleurs, 

 les phéiioiuènes dépendant de la quantité d'électricité qui s'ac- 

 cumule dans la pile croîtront avec la hauteur de la colonne plus 

 rapidement que ceux qui dépendent Uniquement des tensions. 



Note (C), page 2o5. 



Les signes électrométriques sont très - foihles sur la pile 

 isolée; 11 est même impossible, quand le nombre des élémens 

 métalliques est peu considérable , d'y charger le condensateur 

 d'une manière sensible ; le calcul donne aisément la raison de 

 ce phénomène, et nous nous y arrêterons d'autant plus volon- 

 tiers que ces résultats sont très-propres à faire sentir le jeu du 

 condensateur. 



Représentons par q la capacité du plateau collecteur, celle 

 d'une des pièces de la pile étant prise pour unité, en sorte 

 qu'il faille les quantités q a eX. a pour mettre le plateau et la 

 pièce à la même tension a. Nommons i la force condensante 

 de l'instrument, quand ses deux plateaux sont superposés, et 

 que l'inférieur communique avec le réservoir commun; en sorte 

 qu'une tension exprimée par b quand les plateaux sont unis, 

 devienne b i quand ils sont séparési 



La pile n'étant point isolée, la tension de la pièce de zinc 

 qui la termine est n. {Koyez la note (C), page 2i3-) Si on 

 met cette pièce en contact avec le plateau collecteur du conden- 

 sateur, elle lui cédera une partie de son électricité; mais cette 

 perte se réparant aux dépens du réservoir commun , sa tension 

 restera la même, et celle du condensateur deviendra aussi n. 



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