ET DE PHYSIQUE. 164 
e’. cos. (c'mu—æ") - | | 
3—2m 
LB Se RARE) CCR (cu— c'mu— +") 
AE 2 
3+2m 
TS Cet cast (cu + c'imv— æ— œ") 
2 
3.S.a? f2— m DH 
, (5e). cos. (2u— 2m 
+ (ET) G— 2e). cos. ( ) 
HE (en EE CT a — 2e"). e.cos.(au—2mu—cu+ 2) 
2—C— 210 
.ee'.cos.(2u—2mu—cu+-c'mv+m—2") 
3.8. a? [== 2 + 
2 2——C— m1 
21.8.a°? +3m 2+3m 
Se [= .ee',cos.(20—270—cu—c'mv+œ +2") 
2—0c—3m 
Nous avons négligé , dans cette équation , les termes mul- 
tipliés par e°. cos. (cu — æ) ou par A’e. cos. (cu —æ), 
quoique nous ayons conservé ceux qui sont multipliés 
par ee. cos. (cu — æ), et dont dépend l’équation 
séculaire de l’apogée; mais on verra ci-après que e 
et À peuvent être supposés constans, au lieu que l’ex- 
centricité e’ de l’orbe terrestre est variable. Nous ne con- 
serverons , dans le développement de (1 + ss) —?, que 
la partie constante, et qui est à très-peu près égale à 
3 : ù 
1 — ra la considération des autres termes de ce dé- 
veloppement étant inutile ici. La valeur que nous avons 
supposée à x + d'u devient ainsi 
0e ( 
F (x) — cos. (cu—a)+ HT, cos. (2u—27nv) 
) 
ne e. cos. . (au—2mu—cv +) 
Le T. 2e 21 
