ET DE PHYSELEQUE. 179 
densité de l’éther proportionnelle à une fonction de la 
distance au Soleil, en nommant ® (r) cette fonction 
pour une distance r, elle sera, relativement à la Lune, 
e( =)+E ? C ). cos. (v—v') ; @’ (r) étant la différen- 
tielle de @ (r) divisée par dr : c’est la valeur qu’il faut 
substituer pour À, et alors on a, en ne conservant 
parmi les quantités périodiques , que celles qui dépen- 
dent de l’angle v— æ, 
fee LreG)+zeG ) 
uit e(=)+ _s (> )] mh'e.sin. («—®). 
En supposant donc 
ae, @ ue 
Ê— 2 o e 
l'équation différentielle en z donnera 
ddu 1 6 Far 
DS PUE ES (Gi+aav)—; sin. (u—æ) ; 
d’où l’on tire, en intégrant, 
==. (2 Haav)—;.(1+26v). cos. (u—æ). 
On voit ainsi que la résistance de l’éther ne produit. 
point d’équation sensible dans le mouvement de l’apo- 
gée; elle ne produit qu’une très- petite altération dans 
l’excentricité de l’orbite. 
Pour déterminer la variation qui en résulte dans le 
