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pour représenter la résistance ; l'un comme le carré de 

 la vîtesse , l'autre constant : mais il ajoute que quoique 

 les expériences ne s'accordent point avec la théorie , 

 l'on ne peut cependant en rien conclure , parce que les 

 observations du pendule sont si délicates qu'il est très- 

 difficile de déterminer la petite quantité constante 

 d'après l'observation de la diminution successive des 

 oscillations. 



Sgravesande , Eléinens de physique , §. ipi i , a trouvé 

 que la pression du fluide en mouvement contre un corps 

 en repos, est en partie proportionnelle à la simple vî- 

 tesse, et en partie au carré de la vîtesse j mais que quand 

 le fluide est en repos et le corps en mouvement , c'est 

 le cas du pendule : alors la résistance, selon le même 

 auteur, §. 1975, est en partie proportionnelle au carré 

 de la vîtesse, et en partie à une quantité constante. 

 Ainsi dans cette circonstance , c'est-à-dire lorsque 

 c'est le corps en mouvement qui rencontre le fluide , 

 MM. Newton , Bernouilli et Sgravesande sont d'accord 

 entre eux, et supposent la formule qui représente la 

 résistance des flui<les composée de deux termes j l'un 

 comme le carré de la vitesse, l'autre constant. 



Les expériences qui vont suivre prouveront , je crois , 

 d'une manière incontestable , que lorsque le corps en 

 mouvement frappe le fluide, la pression qu'il éprouvé 

 est représentée par deux termes , l'un proportionnel à la 

 simple vîtesse, l'autre a"u carré de la vîtesse, et que, 

 s il y a un terme constant , il est dans tous les fluides 

 qui ont peu de;,coliérenGe, telle que seroit l'eau, par 

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