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égales. Lorsqu'il est en repos, ce qui arrive lorsque la 

 torsion du fil est nulle , l'on place l'index fQ^ sur le 

 point o de la division du disque. La petite régie ym, 

 qui porte l'index , peut s'élever ou se baisser à volonté 

 autour de son axe n, et la potence y7;z^ A se transporte 

 autour du, disque , suivant la position où s'arrête le 

 point o de ce disque. 



C'est au-dessous du cylindre gd que l'on place les 

 plans et les corps dont on veut déterminer la résistance. 

 L'on fait tourner légèrement le disque JDQ en le sou- 

 tenant avec les deux mains jusqu'à une certaine dis- 

 tance de l'index , sans déranger la position verticale 

 du fil de suspension. L'on abandonne ensuite ce disque 

 à lui-même. Pour lors la force de torsion le fait osciller : 

 l'on observe la diminution successive des oscillations. 

 Une formule très-simple donne en poids la force de 

 torsion qui produit les oscillations ; une autre formule , 

 connue de tous les géomètres , mais qu'il m'a paru 

 nécessaire de présenter de nouveau sous la forme qui 

 s'adapte le mieux à nos expériences , détermine par une 

 approximation suffisante dans la pratique , au moyen 

 de la diminution successive des oscillations comparées 

 avec l'amplitude de l'oscillation , quelle est , relative- 

 ment à la vitesse , la loi de résistance qui produit cette 

 diminution. 



4- L'on voit , d'après cet exposé , que la méthode 

 dont j'ai fait usage dans la réduction des expériences 

 est à peu près la même que celle d'après laquelle JNTewton 

 et plusieurs antres géomètres ont cherché à déterminer 



