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il* 1 ) un disque de métal di , qui a par-tout la même 

 épaisseur, et qui est soutenu horizontalement par le fîl/c ; 

 je détermine avec une balance la pesanteur de ce disque , 

 je mesure son diamclre , je le fais ensuite osciller autour 

 de son centre C ou autour ^le l'axe vertical fc , ayant 

 soin que dans son oscillation il se dérange très-peu de 

 sa situation horizontale. J'observe le nombre d'oscilla- 

 tions qu'il fait dans un temps donné : ces quantités con- 

 nues suffisent pour évaluer en poids la force de torsion. 



Soit(y^. 2, n" a) ABE le plan du disque dont le 

 centre est en C, que A CB représente l'angle de torsion 

 du fil au commencement du mouvement, A étant le 

 point de départ j soit ACB -ziz A; A Cm zm S. 



Lorsque l'angle de torsion sera réduit à BCm, le 

 moment de la force de torsion qui tend à ramener le 

 disque vers le point B, où la torsion est nulle, sera 

 égal à n {A — 5) , où n est une quantité constante qui 

 dépend de la nature du métal; et si u est la vitesse 

 angulaire , dt l'élément du temps , f/u r" la somme des 

 momens d'inertie de tous les points du disque relati- 

 vement au centre C, l'on aura l'équation 



n {A — S) dtz=. du fji.r'' ; 



mais dans le pendule ordinaire , dont la longueur est /, 

 on a pour la formule qui exprime le mouvement os- 

 cillatoire, en supposant l'angle, depuis le départ jusqu'à 

 la verticale , égal kA^ et ^ la force de la gravité y 



^ {A — S) dt — du} 

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