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ce que la théorie paroît indiquer, et ce qui effectivement 

 se trouve conforme à l'expérience. 



Lorsque le corps en mouvement frappe les molécules 

 du fluide , il éprouve deux espèces de résistances ; l'une 

 due à la cohérence des molécules du fluide qui se sé- 

 parent l'une de l'autre, et ce nombre de molécules ainsi 

 séparées étant proportionnel à la vitesse du corps , la 

 jésistance qui dépend de la cohérence est aussi propor- 

 tionnelle à cette vitesse. 



L'autre partie de la résistance est due à l'inertie des 

 molécules, qui, frappées par le fluide, acquièrent un 

 certain degré de vitesse proportionnel au degré de vitesse 

 du corps j mais coanme le nombre de ces parties est pro- 

 portionnel à la vitesse , ii. en doit résulter une résistance 

 proportionnelle au carré de la vitesse. 



La théorie semble donc nous indiquer que la résis- 

 tance des fluides doit être représentée par la somme de 

 deux quantités ; l'une proportionnelle à la simple vitesse, 

 l'autre au carré de la vitesse. En adoptant ces deux sup- 

 positions, que la théorie nous indique, et que nous allons 

 trouver confirmées par l'expérience dans les mouvemens 

 très-lents , il est facile de soumettre au calcul la résis- 

 tance que les corps éprouvent dans les mouvemens 

 oscillatoires. 



12. Supposons (^Jig. 1) qu'en ff, au-dessous du cy- 

 lindre ^c/, l'on ait fixé horizontalement plusieurs leviers 

 très-fins d/A,^ d' ,u' ^ etc., à l'exti'éjnité desquels se trou- 

 Vent les petits corps ,«, ,^', etc. , qui sont en entier jilongés 

 dans le fl.uide. JSTous négligeons pour le moment la 



