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Retranchant la seconde de la première, ni s'évanouit, 



. ., . 0.0044 o 



et l'ai p z=. — 5—- =:: o.ooooio. 

 ' -^ 234 



Je substitue cette valeur de p dans une des deux 

 équations, et j'en conclus la valeur de rtt. 



C'est ainsi qu'an moyen de cinq ou six observations 

 faites à des amplitudes d'oscillations différentes , je 

 vérifie par leur comparaison si m et p sont des quan- 

 tités constantes , et que je trouve que la résistance des 

 fluides dans les mouvemens très-lents est en partie pro- 

 portionnelle au carré de la vitesse , et en partie à la 

 simple vitesse. 



i5. Mais il faut remarquer qu'avant de faire cette 

 comparaison , il faut avoir égard à une petite correction 

 qui provient , soit de l'imperfection de l'élasticité , soit 

 de la petite résistance due au mouvement du disque 

 dans l'air, ainsi qu'à celle du cylindre gd, qui plonge 

 de 2 ou 3 centimètres dans l'eau. J'ai trouvé dans le 

 mémoire déjà cité, imprimé en 1784 (^Mémoires de 

 V Académie des sciences^ , que la force de torsion étoit 

 lin peu altérée dans les différens degrés de torsion , 

 parce que l'élasticité de torsion n'étoit pas parfaite j en 

 sorte que la diminution de l'amplitude à chaque oscil- 

 lation résultante de cette imperfection , étoit toujours 

 proportionnelle à l'amplitude des oscillations : même 

 résultat , comme l'on voit , que nous aurions eu si 

 l'on avoit supposé cette altération proportionnelle à 

 la vitesse : ainsi il ne résulte de cette iuiperfection 

 dans l'élasticité, qu'une petite quantité qui se trouve 



